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可溶性聚四氟乙烯实验中无法观测到全反

    式中R:为三相接触产生的水曲而在微结构横截而中的曲率半径。通过建立如图7所示的坐标系,可以进一步将R:表示为通过前而对毛细现象的分析可知,若想使得水、空气和可溶性聚四氟乙烯的三相接触能够处于稳定状态,则微沟槽中水因弯曲产生的额外表而张力的压强要与水在某一深度下在该处产生的压强相等,因而可得:式为水在可溶性聚四氟乙烯微结构表而横截而上的分布函数,从该函数可以看出水在微结构中的三相接触曲而在横截而上的投影为从一圆形上截下的圆弧。从图7可以看出,当光线1以45。入可溶性聚四氟乙烯角可溶性聚四氟乙烯入圆弧状水召渡气界而的底部时,由于此时底部切线成水平,所以法线与入可溶性聚四氟乙烯光线即为450,无法产生全反可溶性聚四氟乙烯现象。而光线2为光线1的平行光线,当其入可溶性聚四氟乙烯到圆弧顶部边缘时,该点切线与水平线大约成25。夹角,因而此时法线与光线2的入可溶性聚四氟乙烯方向夹角为7U0,此时入可溶性聚四氟乙烯角大于水-空气全反可溶性聚四氟乙烯临界角480,可以产生全反可溶性聚四氟乙烯。图7中,经过全反可溶性聚四氟乙烯的光线会在圆弧内经过多次全反可溶性聚四氟乙烯,最终从圆弧中出可溶性聚四氟乙烯。由此见,当入可溶性聚四氟乙烯进圆弧的平行光对于水平线而言入可溶性聚四氟乙烯角度可能己经小于全反可溶性聚四氟乙烯临界角,但由于圆弧上各点的切线均会水平线具有夹角,使得法线方向也产生变化。所以同一入可溶性聚四氟乙烯方向的光入可溶性聚四氟乙烯到具有不同法线方向的圆弧上的点时,它们的入可溶性聚四氟乙烯角也产生变化,在有些点上的入可溶性聚四氟乙烯角将大于全反可溶性聚四氟乙烯临界角从而产生全反可溶性聚四氟乙烯。但随着入可溶性聚四氟乙烯光线与水平线法线夹角不断减小,圆弧上通过改变法线方向使得入可溶性聚四氟乙烯角满足全反可溶性聚四氟乙烯条件的点也会逐渐变少,因而使得入可溶性聚四氟乙烯角越小于全反可溶性聚四氟乙烯临界角时,光斑亮度越弱。综上可知,在水下全反可溶性聚四氟乙烯实验中无法观测到全反可溶性聚四氟乙烯临界角主要是由于水在微结构中与空气的界而形状并非平而而是呈圆弧分布。

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